消弧線圈是彼德遜（IPetersen)在全面硏究了同電力系統(tǒng)中接地故障有關(guān)的各種問題以后，于1916年首先倡議的。他不但對(duì)這一重大的技術(shù)問題進(jìn)行了全面分析，幷提出了解決的途徑，而且還為運(yùn)行中可能出現(xiàn)的各種問題，提供了相當(dāng)完備的理論基礎(chǔ)。因此，消弧線圏又稱彼德遜線圈。

前面已經(jīng)說過，電容電流和其它對(duì)地導(dǎo)納所造成的各種接地電流分量，都是經(jīng)過接地故障點(diǎn)而返回電網(wǎng)的，因而接地點(diǎn)的總電流就等于這些分量的總和。如果在總接地電流中存在兩個(gè)數(shù)値相等而方向相反的電流分量，則迭加后就將彼此補(bǔ)償，電容電流和電感電流的迭加就是其中的一種。

接地電流的中和同產(chǎn)生補(bǔ)償電流的具體方法是沒有關(guān)系的，在下面兩幅圖中舉出了兩種典型的共振接地方式。

共振接地的兩種類型

上圖a中表示同三相對(duì)地電容幷聯(lián)地接入三只電抗器，這時(shí)電容電流實(shí)際上是被分相補(bǔ)償了，因而它的作用原理一目了然。但是，這種補(bǔ)償方法是不經(jīng)濟(jì)的，因?yàn)椋?/p>

(1)接在故障相上的那只電抗器，實(shí)際上是不起作用的，因?yàn)樗鼛詹划a(chǎn)生補(bǔ)償電流；

(2)接在健全相上的另兩只電抗器所產(chǎn)生的補(bǔ)償電流彼此有60°的相位差，因而在故障點(diǎn)迭加后幷不能得到兩倍的電流，而是比每只電抗器的電流大根號(hào)3倍的電流；

(3)在正常運(yùn)行時(shí)，每相的電杭器均處于電壓的作用下而吸收無功功率，這會(huì)增加電網(wǎng)中的電能損粍。

由于上述原因，這種補(bǔ)償方式在實(shí)際上是幷不采用的，但是用它來和接在中性點(diǎn)上的消弧線圈（圖b）作比較，將有助于更清楚地顯示后一種補(bǔ)償方式的優(yōu)越性。

前已證明，當(dāng)中性點(diǎn)不接地系統(tǒng)中發(fā)生單相接地故障時(shí)，流過接地點(diǎn)的電容電流Ic較此時(shí)的中性點(diǎn)電位Un(即零序電壓U0）越前90°，如圖(b)所示。如果在中性點(diǎn)與地之間接入一只電感為L的電抗器，那么它在故障點(diǎn)所供給的電感電流Il,將較中性點(diǎn)電位滯后90°,因而正好和電容電流互相抵銷，如圖(c)所示。

如果選擇L之値，使\Il\=\Ic\,就將完全中和了電容電流，這種情況稱為全補(bǔ)償。為了滿足這個(gè)條件，就應(yīng)使電感

由于電網(wǎng)的對(duì)地電容是經(jīng)?？赡茏兓模蚨釉谥行渣c(diǎn)的電抗器的電感L也應(yīng)隨之作相應(yīng)的改變，才能達(dá)到補(bǔ)償?shù)哪康摹Ｏ【€圈，實(shí)際上就是這樣一只可以調(diào)整電感的中性點(diǎn)電抗器。

從消弧的覌點(diǎn)出發(fā)，顯然希望采用上述的全補(bǔ)償運(yùn)行方式，但在實(shí)際上，由于種種原因，幷不采用（3-1)式中所表示的全補(bǔ)償電感値，而是取得比它小一些或大一些。在這種倩況下，接地點(diǎn)將流過某一沒有補(bǔ)償完的剩余電流（電感的或電容的），不過這一電流不能過大，以保證故障點(diǎn)的電弧仍態(tài)可靠地自動(dòng)媳滅，而不致出現(xiàn)斷續(xù)電弧。

如果補(bǔ)償電網(wǎng)中發(fā)生金屬性接地故障，由于消弧線圈限制了故障電流，所以電網(wǎng)可以帶著單相接地故障繼續(xù)運(yùn)行—段時(shí)間（1~2小時(shí))，以便進(jìn)行適當(dāng)?shù)那袚Q，轉(zhuǎn)移負(fù)荷，隔離和消除故障。